1、一个入射电子能把靶子原子的内层电子撞出来。
2、艾瑞签了名，步入射击区射了三箭，待靶子那儿的观察者摇旗示意点数，记录者作好记录之后便算结束了预选。
3、数值计算了圆形透镜的色散，结果表明：焦斑的半径和焦深随入射波长的变大而减小，光斑的强度随入射波长的变大而增强。
4、以正多边形的内切圆半径和狭缝的半宽度为特征尺度，给出了匀幅平面波入射时正多边形和狭缝的等效菲涅耳数。
5、为实用需要，探讨了缩短靶与磁铁出口的距离和改变入射角所引起的影响，以便减少旋转治疗头的回转半径和设计更轻巧的偏转磁铁。
6、以一典型里斯特物镜为例，讨论了入射光束参数，物镜的孔径衍射及残余象差对聚焦光斑的影响等问题。
7、此外，给出了信号光放大率及两束光的光强随入射光强、束比、吸收系数、饱和耦合常数及介质厚度变化的曲线。
8、给出了三代微光像管中微通道板离子壁垒膜对入射正离子阻止作用的描述，引进了核阻止本领、电子阻止本领和平均射程的概念。
9、数十年来，科学家将人类的视觉处理机具比拟成摄影机：眼睛里的水晶体将入射光聚焦投射到视网膜的感光受器阵列。
10、当入射光仅包含位相涨落时，噪声相关时间对一级相变类比的参数区域也产生很大影响。
11、推导出高能原电子斜入射时的金属的有效真二次电子发射系数的表达式，它与入射角的余弦近似成反比。
12、实验发现，激光的透射率与其入射能量近似成反比。
13、给出了几种位势的透射系数随入射粒子能量变化的曲线，研究了谐振隧穿现象。
14、与采用相同口径、相同相对孔径的全息凹球面光栅构成的平场光谱仪比较，在入射狭缝宽度相同的情况下，该光栅所构成的平场光谱仪的分辨率得到明显提高。
15、当光斜入射时，在新坐标系下采用小角度近似，琼斯矩阵方法可以在极小的误差下有效使用。
16、入射冲击波、反射冲击波与马赫波波阵面汇合之点叫做“三相点。”。
17、当入射冲击波波阵面到达这一点，反射波离开它还有一段距离。
18、这是一种一维介质各向异性的模拟，与水平层状介质垂直入射平面横波的传播相对应。
19、对衍射仪测量的掠入射反射曲线和同步辐射测量的反射率曲线分别进行拟合，得到的粗糙度和厚度比的结果相近。
20、凹坑连续划过入射光束，使探测器接收到的光电信号呈现有规律的变化。
21、显影后，入射光就在表层产生了发黑的银粒子。
22、由于水流的非正向入射，潮汐通道地貌体系不对称，潮流三角洲在湾内东侧发育、在湾外东北侧发育。
23、驻藏区武警反恐精英练一枪毙敌百步穿杨狙杀技能，沉着冷静，传授技能，交流经验，快速射击，枪响靶落，查看成绩，突入射击，协同射击。
24、通过此方程组可得到掠入射光学系统详细的初始设计参数。
25、在低频入射波作用下，垂直于沉箱的水平力随角度的变大而减小，平行于沉箱排列方向的力则变大。
26、根据实验仪器本身的局限，我们对此曲线进行了分析并给出了理论上的解释，由此证明了入射光单色性是影响曲线变化的主要因素，材料吸收是次要因素。
27、然而这些介质中的磁性激发和声子一样是能够与入射光发生作用，造成非弹性散射的。
28、从电磁场理论出发，推导出了电磁波以任意角入射时雷达吸波材料的反射系数公式。
29、在总场边界附近，二维波的电磁场格点在每个子时间步都需要加入入射波的相应分量。
30、该框架在离线阶段通过学习建立解析表达式，在在线光照估计阶段，根据建立好的解析表达式，利用图像的统计参数实时地计算出场景的太阳光和天空光入射光强。
31、本文通过对二向分色镜在投影光路中工作状态的模拟和分析，提出了一种计算分色镜上光束入射角分布的计算方法并推导了相应的表达式。
32、研究了低入射余角下雷达海杂波的建模、仿真算法及实现问题。
33、基于导弹运行轨迹，分别建立了导弹沿中垂线入射和以一定角度入射的动态跟踪模型，在此基础上对两点源干扰下的反辐射导弹误差距离进行了探讨。
34、运用模态耦合方法，本文计算了低频无规入射声场通过矩形薄板入射到矩形闭空间的隔声量。
35、因此我们可以用一个公式将入射能量，与动能和电离能，就是发射出一个电子所需要的能量关联起来。
36、本文提出将边界节点附近的入射波表示为一系列预定入射角的平面波的叠加以消除这一缺点。在这一思想上建立的局部透射边界能够在全部入射角范围内减小反射。
37、层单元中的波动解采用入射波和反射波解的叠加形式。
38、碟片的传输速度很快从而使尽可能多地入射激光功率射入匀浆。
39、此外，还讨论了对应于一入射线的两折射光矢量之间的夹角。
40、对于不同波长的入射线偏振光，存在一个最佳的入射角，等于其各自对应的有效布鲁斯特角。
41、显微镜是一种非轴对称、非共轴的掠入射成像系统。
42、结果表明，只有在刚刚发生全反射或掠入射时，反射光才是线偏振光，在其它情况下可能出现圆偏振光。
43、在入射点上，该光波被分解为下列二分量。
44、通过设定阈值，在相关系数平方包络线峰值组成的集合内检测反射界面，再利用估计的反射波和入射波的比例系数将反射波和散射波分开。
45、本文介绍了折射光振幅、光强大于入射光振幅、光强的情况，进而阐明了其产生的原因。
46、对于折射光来说，平行入射面的光振动与垂直入射面的光振动振幅之比是单调上升的。
47、反射波振幅与入射波振幅的比率称作反射率或反射系数。
48、同时指出，折射光的振幅可以大于入射光的振幅，应从能量的角度正确理解这一结果。
49、透过的辐射通量或光通量与入射通量之比。
50、多孔氧化铝的光学反射率随入射波长红移呈增加趋势，反射光谱具有明显的干涉现象。
51、通过泰勒棱镜的单色偏振光束在空气隙处发生多束光的干涉，使得透射光强依赖于入射角的大小。
52、值得关注的是，红外激光相对于声共振腔的入射方位不同则激励产生的光声信号幅值也不同。
53、导模共振对入射波参数和光栅参数极为敏感，具有窄带效应，可用来制作窄带滤波片。
54、本文提出了一种新型尼科耳棱镜的设计。这种榜镜可以节省一半的晶体材料，并克服了尼科耳棱镜出射光束与入射光束不共轴的缺点。
55、经过计算分析，发现在入射波频率很低且接近张力腿平台纵荡固有频率时，平台将会产生很大位移。
56、镜子是一种极端的光面反光板，它反射的光线几乎与入射光线一样窄。
57、结合倏逝波透射深度与光线入射角之间的关系，提出一种新的抛物线锥形光纤探头。
58、同时，得到了一些优化软射线波段掠入射金属光栅设计的新结论。
59、周期与入射波长同数量级的体积布喇格光栅的衍射效率，与入射线偏振光的偏振方向有关。
60、以光栅衍射方程为理论依据，对在入射角可变方式下，利用平面反射光栅进行激光波长测量的方法进行了研究。
61、文中讨论了光栅结构参数，入射波参数对衍射效率的影响以及金属光栅的损耗。
62、介绍一种新颖的用于研究激光等离子体的掠入射光栅摄谱仪。
63、入射狭缝及光栅固定起来，出射狭缝扫描过罗兰圆。
64、文章介绍了掠入射光栅摄谱仪的光学原理、结构特点，工艺、材料选择及部分实验结果。
65、依据正入射软射线显微成像系统对聚光镜的要求，论述了采用掠入射聚光镜是最佳选择。
66、保护层厚度主要对初次入射原子氧的入射过程有影响，加厚保护层可以减小原子氧的掏蚀深度和掏蚀空腔的宽度。
67、由于浑浊程度的增加，并不是所有的粒子都显露出入射光，而且其他粒子的散射辐射在检测器方向受到阻碍。
68、本文主要研究真空袋对入射面及出射面处皮肤剂量和最大剂量点剂量及靶区剂量的影响，并对所谓的“皮肤超剂量”现象进行了探讨。
69、为了简化真空太阳集热管能量采集的计算，提出了真空太阳集热管入射乘积因子的概念。
70、同时，为简化大型通用软件中地震波的输入，提出了适合于黏性边界条件下水平成层地基中垂直入射地震波的输入方法。
71、模式同时综合运用了对入射光的两种散射和一种反射机制，成功实现了光学关断态的类纸型亮白色态。
72、在这些领域使用时都假设入射波前光强均匀，但这种假设与曲率传感技术的基本原理不一致。
73、文中对渐晕做了一些研究，并推导出一个渐晕关于视场角、入瞳、入射窗以及两者之间距离的解析式。
74、应用到高密度全息存储中，实现了入射到记录材料上焦斑强度的均匀分布。
75、考虑入射波在两种介质界面上会产生反射和透射，故在总场边界上引入入射波、反射波和透射波。
76、计算表明一定偏振度的入射部分偏振光束经界面反射后，反射光束偏振度由于界面反射在反射光束截面上将产生一定分布。
77、对于所有小于临界角的入射角，则既发生反射，又发生折射。
78、根据光线在晶体中的轨迹公式，计算了任意方向入射光所对应的尼科尔棱镜的临界角，得到了尼科尔棱镜的偏振区的限制曲线。
79、当入射角大于某个称作临界角的极限角时，便发生全内反射。
80、利用溶液浓度与其掠入射临界光线折射角的关系，采用标准溶液进行测量和拟合标定，给出数学解析关系式。
